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مسابقة دكتوراه 2022Université Ferhat Abbas - Sétif 1 — الموضوع 01

مسابقة تخصص · Analyse Fonctionnelle

Concours national d'accès au Doctorat 2022-2023 — Faculté des Sciences, Université Ferhat Abbas Sétif 1 — Épreuve d'Analyse fonctionnelle et problèmes aux limites (spécialité Mathématiques appliquées)

التمرين 1

Opérateur de Volterra, puissances itérées et équation intégrale

#analyse fonctionnelle#opérateur de Volterra#équation intégrale#séries de Neumann

Soit H=L2[0,1]H=L^2[0,1] et T:HHT:H\to H définie par Tf(x)=0x(xt)f(t)dtTf(x)=\int_0^x (x-t) f(t)\,dt.

  1. Montrer que T<1\|T\|<1 et que pour n1n\ge1, Tnf(x)=0x(xt)2n1(2n1)!f(t)dtT^n f(x)=\int_0^x \frac{(x-t)^{2n-1}}{(2n-1)!} f(t)\,dt, où Tn=TTTT^n=T\circ T\circ\cdots\circ T.
  2. Résoudre l'équation intégrale, avec gHg\in H donnée et fHf\in H l'inconnue, f(x)=g(x)+0x(xt)f(t)dtf(x)=g(x)+\int_0^x (x-t)f(t)\,dt. Indication : (IT)1=n0Tn(I-T)^{-1}=\sum_{n\ge0}T^n si T<1\|T\|<1.

On reconnaît dans TT l'opérateur de double intégration de Volterra (associé à y=fy''=f) ; le noyau résolvant sinh(xt)\sinh(x-t) correspond à l'équation différentielle yy=gy''-y=g.

الحل

1. Par Cauchy–Schwarz, pour fHf\in H: Tf(x)2(0x(xt)2dt)0xf(t)2dtx33f213f2|Tf(x)|^2\le\left(\int_0^x(x-t)^2dt\right)\int_0^x f(t)^2dt \le \frac{x^3}{3}\|f\|^2\le\frac13\|f\|^2 pour x[0,1]x\in[0,1]. En intégrant sur [0,1][0,1]: Tf213f2\|Tf\|^2\le\frac13\|f\|^2, donc T13<1\|T\|\le\frac1{\sqrt3}<1.

Formule pour TnT^n par récurrence : pour n=1n=1 c'est la définition. Supposons-la vraie au rang nn; par Fubini (échange de l'ordre d'intégration sur 0tsx0\le t\le s\le x): Tn+1f(x)=0xf(t)(tx(xs)(st)2n1(2n1)!ds)dtT^{n+1}f(x)=\int_0^x f(t)\left(\int_t^x\frac{(x-s)(s-t)^{2n-1}}{(2n-1)!}ds\right)dt. Le changement de variable u=stu=s-t donne 0xt[(xt)u]u2n1du=(xt)2n+12n(2n+1)\int_0^{x-t}[(x-t)-u]u^{2n-1}du=\frac{(x-t)^{2n+1}}{2n(2n+1)}, d'où le facteur (xt)2n+1(2n+1)!\frac{(x-t)^{2n+1}}{(2n+1)!}, ce qui établit la formule au rang n+1n+1.

2. L'équation s'écrit f=g+Tff=g+Tf, i.e. (IT)f=g(I-T)f=g. Comme T<1\|T\|<1, f=(IT)1g=n0Tngf=(I-T)^{-1}g=\sum_{n\ge0}T^ng. En reconnaissant n1u2n1(2n1)!=sinh(u)\sum_{n\ge1}\frac{u^{2n-1}}{(2n-1)!}=\sinh(u): f(x)=g(x)+0xsinh(xt)g(t)dt.f(x)=g(x)+\int_0^x \sinh(x-t)\,g(t)\,dt.

التمرين 2

Points fixes d'un opérateur de norme au plus 1 dans un Hilbert

#analyse fonctionnelle#espace de Hilbert#opérateur adjoint#projection

Soit HH un espace hilbertien et AA un opérateur linéaire continu tel que A1\|A\|\le1. On considère l'ensemble E={xH:Ax=x}E=\{x\in H: Ax=x\}.

  1. Montrer que EE est un sous-espace vectoriel fermé de HH.
  2. On note AA^* l'adjoint de AA. Montrer que x2=x,Ax\|x\|^2=\langle x,A^*x\rangle, xE\forall x\in E.
  3. En déduire que : i. Ax=x, xE\|A^*x\|=\|x\|,\ \forall x\in E. ii. Ax=x, xEA^*x=x,\ \forall x\in E. iii. E=Ker(IA)E=\mathrm{Ker}(I-A^*).
  4. Montrer que [(IA)(H)]=E[(I-A)(H)]^\perp=E (Indication : (ImA)=KerA(\mathrm{Im}\,A)^\perp=\mathrm{Ker}\,A^*).

Le point clé est le cas d'égalité de Cauchy–Schwarz : dès que A1\|A\|\le1, l'égalité force Ax=xA^*x=x, pas seulement Ax=x\|A^*x\|=\|x\|.

الحل

1. E=Ker(IA)E=\mathrm{Ker}(I-A), noyau d'un opérateur linéaire continu, donc sous-espace vectoriel fermé.

2. Pour xEx\in E, Ax=xAx=x donc x2=x,x=Ax,x=x,Ax\|x\|^2=\langle x,x\rangle=\langle Ax,x\rangle=\langle x,A^*x\rangle.

3i. Cauchy–Schwarz : x2=x,AxxAx\|x\|^2=\langle x,A^*x\rangle\le \|x\|\,\|A^*x\|, donc xAx\|x\|\le\|A^*x\| si x0x\ne0. Par ailleurs A=A1\|A^*\|=\|A\|\le1 donne Axx\|A^*x\|\le\|x\|. D'où Ax=x\|A^*x\|=\|x\|.

3ii. Axx2=Ax22ReAx,x+x2=2x22x2=0\|A^*x-x\|^2=\|A^*x\|^2-2\,\mathrm{Re}\langle A^*x,x\rangle+\|x\|^2=2\|x\|^2-2\|x\|^2=0 car Ax,x=x,Ax=x2\langle A^*x,x\rangle=\overline{\langle x,A^*x\rangle}=\|x\|^2 (réel). Donc Ax=xA^*x=x.

3iii. D'après 3ii, EKer(IA)E\subset\mathrm{Ker}(I-A^*). Réciproquement A1\|A^*\|\le1 et (A)=A(A^*)^*=A, donc le même raisonnement appliqué à AA^* montre que si Ax=xA^*x=x alors Ax=xAx=x. D'où l'égalité.

4. Avec B=IAB=I-A : [(IA)(H)]=Im(IA)=Ker((IA))=Ker(IA)=E[(I-A)(H)]^\perp=\mathrm{Im}(I-A)^\perp=\mathrm{Ker}\big((I-A)^*\big)=\mathrm{Ker}(I-A^*)=E.

التمرين 3

Formulation variationnelle et Lax-Milgram pour une EDO avec condition de Robin

#analyse fonctionnelle#formulation variationnelle#Lax-Milgram#équation différentielle#inégalité de Poincaré

Soit le problème (P)(P): cos(x)u(x)sin(x)u(x)xu(x)=1\cos(x)u''(x)-\sin(x)u'(x)-xu(x)=1, xI=]0,π/6[x\in I=]0,\pi/6[, avec u(0)=u(0)u'(0)=-u(0), u(π/6)=0u(\pi/6)=0.

  1. Montrer qu'il existe Cp>0C_p>0 tel que wL2(I)CpwL2(I)\|w\|_{L^2(I)}\le C_p\|w'\|_{L^2(I)}, wH1(I)\forall w\in H^1(I) avec w(π/6)=0w(\pi/6)=0.
  2. Écrire la formulation variationnelle de (P)(P): trouver HH, une forme bilinéaire aa et une forme linéaire LL telles que (PV)(P_V): trouver uHu\in H, a(u,v)=L(v)a(u,v)=L(v), vH\forall v\in H.
  3. Discuter le résultat d'existence et d'unicité de (PV)(P_V).
  4. Déterminer les estimations de stabilité de la solution de (PV)(P_V).

L'astuce est de traiter le terme de bord v(0)2-v(0)^2 issu de la condition de Robin u(0)=u(0)u'(0)=-u(0) comme un terme à absorber grâce à l'inégalité de Poincaré, ce qui rend la coercivité non triviale.

الحل

1. Pour wH1(I)w\in H^1(I) avec w(π/6)=0w(\pi/6)=0 : w(x)=xπ/6w(t)dtw(x)=-\int_x^{\pi/6}w'(t)dt, donc par Cauchy–Schwarz w(x)2π60π/6w(t)2dt|w(x)|^2\le \frac{\pi}{6}\int_0^{\pi/6}w'(t)^2dt. En intégrant sur x(0,π/6)x\in(0,\pi/6) : wL22(π/6)2wL22\|w\|_{L^2}^2\le (\pi/6)^2\|w'\|_{L^2}^2, soit Cp=π/6C_p=\pi/6.

2. On remarque cos(x)usin(x)u=(cos(x)u)\cos(x)u''-\sin(x)u'=(\cos(x)u')'. Posons H={vH1(I):v(π/6)=0}H=\{v\in H^1(I): v(\pi/6)=0\}. On multiplie par vHv\in H et on intègre par parties : le crochet en π/6\pi/6 s'annule, en 00 (avec u(0)=u(0)u'(0)=-u(0)) il vaut u(0)v(0)u(0)v(0). On obtient a(u,v)=Icos(x)u(x)v(x)dx+Ixu(x)v(x)dxu(0)v(0)a(u,v)=\int_I\cos(x)u'(x)v'(x)dx+\int_Ixu(x)v(x)dx-u(0)v(0) et L(v)=Iv(x)dxL(v)=-\int_Iv(x)dx, avec HH muni du produit scalaire u,vH=Iuvdx\langle u,v\rangle_H=\int_Iu'v'dx (équivalent à celui de H1H^1 via l'inégalité de Poincaré du 1.).

3. HH est un Hilbert. LL est continue (L(v)π/6vL2|L(v)|\le\sqrt{\pi/6}\|v\|_{L^2}). aa est continue (via l'injection H1(I)C(Iˉ)H^1(I)\hookrightarrow C(\bar I) pour le terme de bord). Coercivité : a(v,v)32vL22v(0)2a(v,v)\ge \frac{\sqrt3}{2}\|v'\|_{L^2}^2-v(0)^2 (car cosxcos(π/6)=3/2\cos x\ge\cos(\pi/6)=\sqrt3/2, x0x\ge0), et v(0)2(π/6)vL22v(0)^2\le(\pi/6)\|v'\|_{L^2}^2, d'où a(v,v)(3/2π/6)vL22a(v,v)\ge(\sqrt3/2-\pi/6)\|v'\|_{L^2}^2 avec 3/2π/60.34>0\sqrt3/2-\pi/6\approx0.34>0. Par Lax–Milgram, (PV)(P_V) admet une unique solution uHu\in H.

4. Avec α=3/2π/6\alpha=\sqrt3/2-\pi/6 : αuH2a(u,u)=L(u)LuH\alpha\|u\|_H^2\le a(u,u)=L(u)\le\|L\|\|u\|_H, donc uHL/απ/6/α\|u\|_H\le\|L\|/\alpha\le\sqrt{\pi/6}/\alpha. Plus généralement pour fL2(I)f\in L^2(I) au second membre, uHfL2π/6/α\|u\|_H\le\|f\|_{L^2}\sqrt{\pi/6}/\alpha : la solution dépend continûment de la donnée.